電界線。 導入

スカラーとベクトル場を区別する（この場合、電界ベクトルであろう）。 従って、それらは、座標および時間のスカラーまたはベクトル関数をモデル化します。

スカラー場は、フォームφの機能について説明します。 φ（X、Y、Z）= C、C =定数：そのようなフィールドは、視覚面の同じレベルを使用して表示することができます。

我々は、最大関数φ成長に向けられるベクトルを定義します。

このベクトルの絶対値は、関数φの変化率を決定します。

もちろん、スカラー場、ベクトル場を生成します。

この電界は、潜在的と呼ばれ、関数φは、潜在的と呼ばれています。 表面の同じレベルが等電位面と呼ばれます。 例えば、電界を考慮してください。

ビジュアル・ディスプレイ・フィールドでは、いわゆる電界線を構築します。 しかし、それらは、ベクトルラインと呼ばれています。 電場の方向を示している点に、この接線。 単位面積を通過する線の数はベクトルの絶対値に比例します。

私たちは、線lに沿ってベクトル微分の概念を導入します。 このベクターは、線Lの接線に沿って導かれ、絶対値が差分DLに等しいです。

どのように磁力線を想像する必要がある一定の電界を、所与仮定する。 換言すれば、我々は、差分に一致する膨張（収縮）k個のベクトルの係数を決定します。 微分成分及びベクターを等化、我々は方程式の系を得ます。 統合後は、電力線の方程式を構築することができます。

電界の力線は、特定の場合に発生するかについての情報を提供するベクトル解析動作。 値は、表面Sに対する単位法線ベクトルに従来の差動DSの積とみなされる：我々は、以下のように流量Fの正式な定義がある表面上の「フラックスベクトル」の概念S.を導入します。 それは通常の外面を画定するようにオルトが選択されます。

流れ場のコンセプトと流れ物質の間のアナロジー：単位時間あたりの物質が流れ場に垂直に順番にある表面を通過します。 力線場合は 静電界のは、 外方表面Sから配置されて、フローは正であり、そうでない場合見落とす-陰性。 一般的に、流れは、表面から出てくる磁力線の数を推定することができます。 一方、フラックスが表面要素を貫通する磁力線の数に比例します。

ベクトル関数の発散は、体積ΔVをバンドれる時点で計算されます。 S - 表面体積ΔVを覆います。 空間における操作分岐点は、内部フィールド源の存在を特徴づけることを可能にします。 点Pにおける圧縮面Sの間に表面を貫通する電界線は、同量のままです。 スペースがゼロに等しい一定の瞬間に始まる電力線の量は、この時点でフィールド（漏れまたはドレイン）は、圧縮表面の点光源でない場合（面S内の行の数は、この表面から発する線の数に等しいです）。

ロータの動作を決定する積分閉ループLは、ロータL.操作の輪郭に沿って電気の循環と呼ばれる空間内のフィールドポイントを特徴付けるれます。 ローターの方向は、所与の点の周りに閉じた流れ場の大きさ（ロータフィールドが渦を特徴付ける）とその方向を決定します。 ロータの決意に基づいて、単純な変換によって直交座標系における電気投影ベクトル、及び電界線を計算することができます。