コイルのインダクタンス

非常に重要な実用的な意義は特殊なケースで、電磁誘導現象の自己インダクタンスと呼ばれます。 したがって、それは発生とを有する誘導コイルは、現在、を同時に形成する場合、電流の増加に伴って増加する磁束。 磁束コイルの変化に誘導 起電力（EMF）、 磁束変化の速度に比例します。

この場合、導体自体に起電力を誘導するので、自己誘導と呼ばれています。 自己インダクタンスの現象 電気回路では、しばしば力学における慣性の発現と比較されます。

独自の磁束の変化の影響を受けて誘導コイルに誘導起電力が自己誘導起電力と呼ばれています。

レンツの法則によれば、全体の成長中に磁束がコイルにおけるコイル巻線、自己誘導起電力がに対して向けられる浸透 、起電力源 、この回路に含まれており、コイル回路内の電流の増加を打ち消します。

コイルの電流が一定値に達したときに 磁束が 変化しなくなり、コイルに自己誘導起電力はゼロになります。
自己誘導と、電磁誘導の任意のプロセスのように、誘導起電力は磁束回路に電流が流れると連動する速度に比例して、変化します。 電流の変化（ΔI/ΔT）は、流れを発生する速度に比例コイルにおける鉄の非存在下での磁束の大きさ。

したがって、導体に生じる自己誘導起電力の大きされる電流の変化そこ速度に比例します。
あなたは、異なる形状のワイヤーを取る場合、それは自己誘導の現在、起電力の変化と同じ速度を有することが判明し、その結果として、異なるだろう。

私たちは、コイルを取り、その後、電流変化が発生するのと同じ速度で、その後、1ターンでストレッチする場合はこのように、コイルの自己誘導起電力が長くなります。 これは、各電力線prinizyvayaコイルターンは、それが単一ループ倍より多くのと係合するという事実によるものです。

インダクタンス回路 - 電流鎖に変化し、これは自己誘導起電力で発生する速度との間の接続を特徴付ける量、。

文字Lによって、コイルのインダクタンスをしてみましょう。 電流が変更された自己誘導率の起電力の依存性は次式で表すことができるが。

E = - L（ΔI/ΔT）

ここに

U L =（ed.E˖ユニット。T）/（ed.I）

この式、Δtを= 1秒、ΔI= E 1アンペア及びボルト= 1で、我々が得たと仮定すると

U L = 1（中˖秒/ウェル）

このユニットは、ヘンリー（H）と呼ばれています。

そのため、

1 Gnを= 1（中˖秒/ウェル）

そうヘンリー - 毎秒1アンペアの電流変化が1ボルトに等しい自己誘導起電力を励磁コイルのインダクタンスです。
ヘンリーのmHの（MH）または百万 - - UH（UH）小さなインダクタンスを測定するためのヘンリーの千分のを用います。

1センチメートル= 1000 UHインダクタと、センチインダクタンス - 加えて、頻繁に使用される、および他のユニット。

このように、

1 mHの氏= 1000 = 1,000,000 =10億UHセンチ

コイルのインダクタンスは、巻き数、形状及び大きさに依存しています。 コイルの自己インダクタンスの巻数、大きいそのインダクタンスが大きくなります。

鉄のコアまたは任意の他の磁気材料に導入する場合にも、自己インダクタンスは、コイルのインダクタンスが著しく増加します。
大きなインダクタンス電磁石は、これらの巻線の電流（ΔI/ΔT）の変化率が非常に高い時にオープン回路が避けられない場合は、大きな自己誘導起電力とすることができ、発電機や電動機で巻線を持つ故障の原因となります絶縁巻線。