AC回路に誘導性リアクタンス

抵抗 電気回路が 有効・無効- 2つのタイプがあります。 アクティブ表さ抵抗、白熱、加熱コイルなど。換言すれば、電流の流れが直接であるすべての要素は、所望の加熱導体を製造するために、特殊なケースでは、有用な作業を実行しますか、。 ターンでは、ジェット - 包括的な用語。 これは、容量性と誘導性リアクタンスを指します。 リアクタンスを有する回路素子は、電流の経路は、種々の中間のエネルギー変換を生じます。 キャパシタ（容量）の電荷を蓄積し、その後、ループに送信します。 別の例 - 電気エネルギの一部を磁界に変換されるコイルの誘導性リアクタンス。

実際には、「純粋」またはアクティブなリアクタンスません。 常に反対の成分が存在しています。 長距離送電線用の線を算出する際に、例えば、考慮しないだけ取る 抵抗 だけでなく、容量を。 そして、誘導性リアクタンスを考慮すると、両方の導体と電源が計算にいくつかの変更を行っていることを忘れてはなりません。

回路部の総抵抗を決定することにより、活性および反応性成分を折り畳むことが必要です。 また、不可能通常の数学演算の直接の合計を取得するので、構築するために幾何学的な（ベクトル）の方法を使用します。 フル - その隣辺二つの活性と誘導性インピーダンスであり、斜辺直角三角形を構築します。 電流値に対応するセグメントの長さ。

AC回路に誘導性リアクタンスを考慮してください。 電源からなる簡単な回路（EMF、E）、抵抗（抵抗成分、R）及びコイル（インダクタンスL）を表します。 誘導性リアクタンスは、コイルの巻数に自己誘導起電力（EのB）によるものであるので、回路インダクタンスと回路に流れる電流の増加値で増加することは明らかです。

この回路のオームの法則は、次のようになります。

E + E B =私はR.を*

電流の時間導関数を決定した後（私はPR）自己誘導を計算します。

EのSI = -L *私はaveの。

「 - 」式の記号はEのSiの効果は、現在の値を変更することに向けられていることを示しています。 レンツの法則は、現在の自己誘導EMFへの変更がある場合と述べています。 回路のこのような変化するのでACが自然である（かつ一定である）、E Bは、実質的な抵抗又はも事実抵抗を形成します。 電源の場合には 直流の 、この関係が満たされず、このような回路では、コイル（インダクタンス）を接続しようとすると、短絡は、古典的な発生になる場合

それは、少なくともE SI抵抗補償で、十分だったコイルの所見で電位差を生成しなければならないEのB電源を克服するために。 それは次のとおりです。

U = -E猫のSI。

換言すれば、インダクタの両端の電圧は、自己誘導起電力に数値的に等しいです。

回路内の電流増加に伴って増加するので、 磁界を 順番に向インダクタンスの成長を引き起こす渦フィールドを生成し、一方は電圧と電流の間の位相シフトがあることを伝えることができます。 したがって一つの特徴：それは（に正弦波の最初の1/4周期）が増大するときに自己誘導起電力は、電流の変化を防止するため、カウンタフィールドが生成され、逆に落下（第2項） - で誘導電流がベースと同方向です。 「 - コイルソース」無期限に発生する可能性が仮定活性成分を含まない内部抵抗およびインダクタンスのない理想的な電源の存在は、振動エネルギーがあれば、です。