原子の励起状態とは何ですか

。電子 - J. Thompsonの1905年には、最初に、正、負電荷粒子で配置された内側ボールを、充電されるによれば、原子構造のモデルを提案しました。 電気的中性原子は、式ボール料とその電子のすべてを説明しました。

1911年にこの理論の代わりに、ラザフォードによって作成された、惑星のモデルになった：コアスターの中心に、電子の周りの軌道にあるすべての原子の大部分を構成して、惑星が公転します。 しかし、さらなる実験は、結果は、モデルの正確さに疑問を投げかけます。 例えば、ラザフォードの式は、電子およびそれらの半径の速度を連続的に変化させることができることに続きます。 このようなケースでは、スペクトル全体にわたって連続放射線を観察されるであろう。 しかし、実験の結果は、原子の線スペクトルを示しています。 また、他のいくつかの違いがあります。 その後、ニールス・ボー量子モデル提案 原子構造のを。 これは、地面と原子の励起状態を注意すべきです。 この機能は特に、元素の価数を説明し、ことができます。

原子の励起状態は、ゼロの電力レベルと、それよりも高くした状態との間の中間段階です。 非常に不安定なので、それは非常にはかないです - 秒の百万分の期間。 原子の励起状態は、メッセージ彼に多くのエネルギーを発生します。 例えば、その源は温度とに暴露することができる 電磁場。

電子 - 原子構造の古典理論の簡略化した形で、円形の軌道に沿って一定の距離でコアの周りに不可分負に帯電した粒子を回転させると述べています。 各軌道は、それが見えるかもしれませんとして、行ではなく、いくつかの電子とエネルギー「クラウド」。 また、各電子は、（自転）独自のスピンを有します。 任意の電子軌道半径は、そのエネルギーレベルに依存するので、外部の影響内部構造の非存在下で十分に安定です。 その違反 - 原子-nastupaet外部エネルギーレポートの励起状態。 したがって、カーネルとの相互作用の力は、結果として、小さな、一対の電子スピンと蒸している最終的な軌道で、その接合が空い細胞で起こります。 換言すれば、に従って、 エネルギー保存則 より高いへの電子遷移 エネルギーレベルは 、光子の吸収によって達成されます。

原子の例のヒ素（As）の励起状態の原子を考えてみましょう。 その価数は3です。 興味深いのは何ですか、この値は唯一のメンバーがフリーの状態にある場合も同様です。 不対スピンの数によって決まる価ので、現場で外部電源原子を受信すると、最後の軌道は、遊離細胞への移行を有する粒子を蒸し観察しました。 その結果、軌道を変更します。 エネルギーサブレベルは、単に逆ので、次に（再結合）をバック遷移、基底状態の原子、光子の等価物として吸収されたエネルギーの発生を伴います。 砒素の例に戻る：による励起状態の不対スピンの数の変化には素子5の価数に相当します。

外側の原子の電子の外側部分からエネルギーを受信した場合は、核（軌道半径が大きくなる）から大きな距離を変位される次のように概略的に、上記です。 核内の陽子があるためしかし、合計値内部エネルギーの原子は大きくなります。 連続的な外部エネルギー入力の非存在下で非常に高速の電子は、その前の軌道に戻ります。 この場合には、そのエネルギーの過剰は、電磁放射の形態で放出されます。